Campu magneticu (artìculu 'n calabbrisi)

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Dehiniziuna

U campu magneticu esta nu campu vetturiala duva 'a horza magnetica ava 'nu stranu carattara direziunala: intra ogni puntu d'o spaziu, u modulu e 'a direziuna d'a horza dipendanu d'a direziuna e motu d'a particella. 'A horza horma sempa, intra ogni istanta, n'angulu rettu ccu' vettura velucità. U campu magneticu indica quindi 'a direziuna d'a horza magnetica 'nto u spaziu e 'a costanta de proporziunalità rispettu a la velucità.

'A calamizzaziuna de nu materiala avvena 'ppe a rotaziona d'e l'elettruni d'o materiala, e 'a direziuna d'o campu magneticu de n'elettruna rotanta esta ligata a chiddha d'e soi assi e rotaziuna indicatu d'a regula d'a manu destra. I vetturi 'ppe cui 'a direziuna 'ntro u spaziu 'on dipenda d'a regula d'a manu destra, sunnu ditti polari; mentre 'ppe i vetturi, 'a cui direziuna dipenda d'a regula d'a manu destra, s'usa u termina assiala.

U campu elettricu, a differenza d'o campu elettricu, è dittu campu a rotora assignatu ( sta dehiniziuna esta valida sulu ppe 'a megnetustatica ) e divergenza nuddha.

Linei d'o campu magneticu

Vistu ca i linei d'o u campu magneticu 'on si generanu d'e nuddhu e 'on hannu na hina (quindi 'ppe logica si chiudanu su iddhi stessi), si dicia ca nun diverganu mai, ca sunnu sempa a divergenza nuddha;

I linei d'o campu magneticu

${\vec {\nabla }}\cdot {\vec {B}}=0\;\longrightarrow$ 'a terza hormula 'e Maxwell

'ppe chissu motivu ci sunnu tri cunseguenzi:

1) vistu ca i linei d'o campu magneticu hannu nu motu circolara, se si pigghia na superficia chiusa, u flussu d'o campu magneticu ('nta magnetustatica) attraversu chiddha superficia esta nuddhu;

$\Phi _{S}({\vec {B}}_{0})=\oint {\mathbf {\nabla } \cdot {\vec {B_{0}}}}\;{\hat {U_{n}}}\;{d{Area}}=0$

2) siccomu u campu magneticu dipenda d'a traiettoria d'o spostamentu, u lavoru esta nuddhu e 'on si po parrara de potenziala $\Delta V$ ;

$L=\int _{1}^{2}{\vec {F}}\cdot d{\vec {s}}=\int _{1}^{2}q{\vec {v}}\times {\vec {B}}\cdot d{\vec {s}}=q\int _{t_{1}}^{t_{2}}\left({\vec {v}}\times {\vec {B}}\cdot {\vec {v}}\right)dt=0$

( duva ${\vec {F}}=q{\vec {v}}\times {\vec {B}}$ esta 'a horza de Lorenz )

$L=E_{\operatorname {Cinfin} }-E_{\operatorname {Cininiz} }=0$

3) 'nta magnetustatica i correnti chi passanu attraversu 'na superficia chiusa sunnu cuncatinati;

$\oint _{C}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} =\mu _{0}I_{\operatorname {conc} }\;\longrightarrow \;{\vec {\nabla }}\times {\vec {B}}_{0}=\mu _{0}I_{\operatorname {conc} }\;\longrightarrow$ teorema d' Ampere

duva 'a permeabilità magnetica 'ntro u vuotu $\mu _{0}={\frac {1}{\varepsilon _{0}\cdot c_{0}^{2}}}=4\pi \cdot 10^{-7}\ \mathrm {N/A^{2}}$ e

$\nabla \;\times \;{{\vec {B}}_{0}}\;=\;rotore\quad {{\vec {B}}_{0}}\;=\;\left({\frac {\partial \;B_{0}}{\partial \;x}}\;+\;{\frac {\partial \;B_{0}}{\partial \;y}}\;+\;{\frac {\partial \;B_{0}}{\partial \;z}}\right)$

Carculu d'o campu magneticu

• hilu rettilineu

Vistu ca $\oint _{C}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} =\mu _{0}I_{\operatorname {conc} }$ e ca $\oint _{C}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {s} ={|{\vec {B}}|}{2\pi r}$ quindi

${|{\vec {B}}|}{2\pi r}=\mu _{0}I_{\operatorname {conc} }$ duva $|{\vec {B}}|={\frac {\mu _{0}I}{2\pi r}}$

• spira quatrata

${|{\vec {B}}|}={\frac {\mu _{0}\;I\;2\;{\sqrt {2}}}{\pi \;l}}\quad \longrightarrow$ 'mbecia ${|{\vec {B}}_{\operatorname {centro} }|}={\frac {\mu _{0}\;I}{l}}$

• spira circulara

${|{\vec {B}}|}={\frac {\mu _{0}\;I\;r^{2}}{2\;(x^{2}\;+\;r^{2})^{3/2}}}\quad \longrightarrow$ 'mbecia ${|{\vec {B}}_{\operatorname {centro} }|}={\frac {\mu _{0}\;I}{2\;r}}$

• spira sinusuidala

${|{\vec {B}}|}={\frac {\mu _{0}\;N_{\operatorname {spire} }\;I}{l}}$

Vuci currelati

• Campu elettricu;
• vettura;

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